The non-complementarity of valencies of GaSe (3 and 6) explains its layer structure. A one-layer model makes some experimental properties clear. For instance, the VB and CB come from bonding and antibonding states which are located (inside the layer) near the coupled atoms of gallium ; this explains the selection rules observed for direct and indirect transitions. We used a pseudo-potential method derived from Lin and Kleinman's to compute the electronic band structure of GaSe. The initial and final states of the fundamental direct transition are both in r while for the indirect one, the maxima of the VB are located near the K points and the minimum of the CB is in r. This model of indirect transition accounts for the invariance of Egd-Egi versus temperature and crystal structure. The slight hump above the absorption edge is explained by an indirect resonant transition. Our reduced-mass values for the exciton are rather little anisotropic and in good accordance with experimental values : mz = ml, = 0.12 mo and rnz = 0.22 mo instead of 0.15 and 0.36 mo. Our band structure model explains well previously published reflectivity spectra. 1. Introduction. - Parmi les semiconducteurs connus, les composés binaires III-VI ont été le plus tardivement étudiés. Cette réticence devant ces corps provient-elle d'une sorte de répulsion théorique devant un composé qui ne respecterait pas l'habituelle complé- mentarité des valences des composants, ou bien, plus prosa$quement, les chercheurs n'ont-ils pas eu peur de faire des expériences sur des corps très friables ? En effet, ces corps cristallisent sous forme lamellaire et l'on doit s'attendre à ce que leurs propriétés physi- ques présentent une certaine anisotropie. GaS et surtout GaSe ont été les plus étudiés. GaSe cristallise en couches à l'intérieur desquelles les atomes sont rattachés par des fortes liaisons (cova- lentes en majorité) ; par contre, les liaisons entre couches sont de type Van der Waals. C'est pourquoi les premiers calculs de structure de bande de Bassani et al. (l) d'une part et de Kamimura (2) d'autre part ont porté sur une couche isolée (cristal à deux dimen- sions).